目的 通过研究质子加速器 ⁷Li(p,n)⁷Be 反应的中子特性,为研究和制作适用于硼中子俘获治疗(BNCT)的加速器中子源提供基础数据。方法 加速质子使其轰击Li靶后产生中子;通过金属箔活化法,测量中子与In箔发生阈值反应后放出的γ射线;然后计算出In箔的放射性活度、加速器反应后放出中子的注量和反应的微分截面。结果 质子加速轰击Li靶后,在不同方向产生不同能量和注量的中子。加速器电压分别为3.0、2.8和2.6 MV,出射中子与入射质子束的方向一致时, ⁷Li(p,n)⁷Be 反应的微分截面约为50 mb/mr;夹角为60°时,反应的微分截面减小到30 mb/mr左右。由于部分中子与其他金属原子等发生弹性散射而射向后方,提高了这一范围内In箔的比放射性活度,影响了其微分截面的准确性。结论 用金属箔活化法测定中子简便易行,可同时测得多个方向的中子分布,但需对中子与其他金属弹性散射产生的影响进行进一步的研究; ⁷Li(p,n)⁷Be 反应后发射出的中子经慢化后,能得到适于BNCT治疗的热中子和超热中子;若作为BNCT的中子源,加速器的质子束流需达到10 mA。]]> 3true 目的 设计用于硼中子俘获治疗(BNCT)的超热中子束理论方案。方法 基于清华大学试验核反应堆,以其1号孔道为材料布放孔道,设计了由慢化材料、热中子吸收材料、γ屏蔽材料组成,但材料布放位置具有差异的5种理论方案;利用蒙特卡罗(MC)模拟方法,分别计算5种方案束出口处的中子注量率、剂量率及γ剂量率值,通过与BNCT技术指标对比,从5种方案中选择一种合适的方案。结果 得到了一个符合BNCT各项技术指标的超热中子束理论方案,其慢化材料厚度为53.5 cm、热中子吸收材料厚度为2 mm、γ屏蔽材料厚度为9 cm。结论 本研究给出的超热中子束理论方案为基于反应堆实现BNCT提供一定的理论参考。]]> 2true 目的 研究0～15 MeV中子诱发 ²³⁹Pu 裂变产物的累积产额随入射中子能量变化的关系。方法 使用加权平均和ZOTT评估的方法对裂变产物核的累积产额实验数据进行评价推荐,通过SPCC程序拟合和多模式模型理论首次得出产额能量关系。结果 评价推荐了0～15 MeV中子诱发 ²³⁹Pu 裂变的 ⁸⁵Kr^m 、 ⁸⁷Kr 、 ⁸⁸Kr 和 ¹³⁸Xe 4个重要气体产物核的累积产额数据,给出了产额能量关系曲线。评价后的数据与国际上ENDF/B-VII、JENDL-3.1、JEF-2.2和CENDL-2等数据库的推荐数据进行了比较,使相关数据得以更新和补充。理论计算结果可以在定性上与实验拟合曲线进行比较。结论 ⁸⁷Kr 和 ⁸⁸Kr 的累积产额随能量增加呈上升趋势,而 ⁸⁵Kr^m 和 ¹³⁸Xe 呈现直线型的关系曲线。多模式理论计算结果可以定性地反映实验拟合曲线的趋势。]]> 1true